当前位置:首页 >> >>

静电纺丝原理研究进展


?

3 ? 8 

高 

分 

子 

通 

报 

20 09年 6 月 

静 电纺 丝原 理 研 究进 展 
薛 聪,   胡影影, 黄争鸣  
( 同济大 学航 空航 天 与力 学 学院 , 海 上 20 9 ) 0 0 2 

摘要 : 纳米 纤 维 具 有 直 径 小 、 表 面 积 大 以 及 易 于 实 现 表 面 功 能 化 的 优 点 , 到 广 泛 的 关 注 。在 众 多 制 备  比 受 纳 米 纤 维 的 方 法 中 , 电纺 丝 是 一 种 高 效 的技 术 , 中 同 轴 共 纺 技 术 由于 能 制 备 芯 . (o — e ) 构 的 纳 米 纤  静 其 壳 cr s l 结 eh1 维 , 越 来 越 引 起 人 们 的关 注 。本 文 介 绍 了基 于 电流 体 动 力 学 的静 电纺 丝 原 理 , 论 了静 电 纺 丝 相 关 原 理 研 究  也 讨 进 展 , 括 T y r 与 喷射 , 包 al 锥 o 纳米 纤 维 的 弯 曲 非 稳 定 性 , 聚 物 溶 液 / 融 体 流 动 非 稳 定 性 , 相 流 流 型 及 其 转  高 熔 两

换, 高聚物 两相 流流 型及其转换 , 非牛顿流体流动非稳定性 以及 两种非 牛顿流体 分层流 动等 , 最后指 出了 尚待 
解决的一些问题。  

关键词 : 电纺丝 ; 静 流体动力学; 非牛顿流体 ; 两相流 

引言 
静 电纺丝技 术在 13 94年 首先 由 Fr hl 提 出 , o a  m s 随后 的相 当长 一段 时间 又有多项 专利 出现 。到 了 2  0 世纪 8 0年代 , 才有 人开 始对该 技术进 行 大量 的实验 和理 论研 究 。近年 来 , 着纳 米 材 料研 究 的 兴起 , 随 人  们发 现 , 由电纺 制得 的纤维 的直径 可 以达 到纳米 级 , 得这 种技 术重 新受 到重视 并 出现 了大量 的文献  。 使 ]  

目前 , 主要 是从 事化工 和高 分子 领域 的科学 家在研 究 静 电纺丝 , 但显 而易见 的是 , 电纺 过程 中涉 及 了大量 
的流 体动力 学方 面 的内容 , 因此 也受 到 了力 学界 的关 注 。  

早在上 世纪 6 年 代 , 0 电纺 过程 中有 关 流体 动 力 学方 面 的研 究 就 已经 开 始 了  。 由于 静 电 纺 丝所 使  用 的溶液或熔 融 体大 多为非 牛顿 流体 , 因此 随着 流体 力 学研 究 的不 断深 入 , 别是 非 牛顿 流 体 相关 研 究  特 的深 入 , 动 了电纺理 论 的发 展 。近期 , 推 一种 新 的电纺 方法—— 同轴 电纺及 其 紧密相关 的同轴 射 流技 术 ,   引起 了人们 极大 的关注  , 被认 为是 静 电纺丝 技 术 最 近 的 三大 进 展 之 一  , 并 因此 对 同轴 电 纺理 论 研 

究 同样引起 了包 括力学 家在 内广 大学者 的极 大兴 趣 。相 比于传统 单纺 , 同轴 共纺 的流 体动力 学 问题 更 多 
也更 复杂 , 且如何 将 现有 的研 究 成果 与 同轴 共 纺结 合 起来 , 并 需要 广 大学 者 进 一 步 的研 究 和探 讨 。本 文 
重点 介绍 了电纺 中流体 动力学 的研 究成 果及 进展 , 以期对 该 方 面的研究 现状 和未来 发展 趋势 有 一个 较 好 
的认识 。  

本 文首先 介 绍静 电纺丝原 理 , 括 Tyo 锥 与喷射 、 米纤维 的非 稳 定性 、 聚 物溶 液或 熔 融体 在 毛  包 al r 纳 高 细 管 中流动 的非稳 定性 , 然后介 绍 了 同轴 电纺 和单 纺之 间 的异 同、 重力 条件 下两 相流 流型 与转 换 、 牛  微 非

顿 流体 两相 流流 型与转 换 以及 两种 非 牛顿流 体分层 流 动非稳 定性相 关 研究 , 最后 为小结 。  

1 静 电纺 丝实 验 装置 与基 本 原 理   
1 1 电纺过 程  .

电纺装 置包 括 : 高压 电源 , 液储存 装 置 , 射 装 置 ( 内径 1m 的毛 细 管 ) 溶 喷 如  m 和收 集装 置 ( 金 属平  如
板、 铝箔 等) 。图 1 本实验 室所 用 的单 纺 装置 。 为   高压 静 电场 ( 一般 在几 千到 几万 伏 ) 在毛 细喷丝 头和 接地极 间瞬时产 生一 个 电位 差 , 使毛 细 管 内聚合 

物溶 液或 者熔 融体 ( 般 为非牛 顿流 体 ) 一 克服 自身 的表面 张力 和粘弹 性力 , 喷丝头末 断 呈现 半球 状 的液  在
基金项 目: 国家 自然 科 学 基 金 (0704 142 3 ) 573 5 、000 1 ;   作 者 简 介 : 聪 (90一) 男 , 士 研 究 生 , 要 从 事 同 轴 静 电 纺 丝 制 备 透 光 复 合 材 料 的研 究 ; 薛 18 , 硕 主  
通 讯 联 系人 : - a :u n z E m i h agm@m i t g . u c . l a . nj e .n  lo i d

第 6期 

高 

分 

子 

通 

报 

图 1 静 电纺 丝装 置示 意 图 
F g r   S he t   fa ee to pn i g st p iu e 1 c mai o    lcrs in n   eu   c

滴 。随着 电场强 度增 加 , 液滴 被拉 成 圆 锥状 即 T y r 。 当电场 强 度超 过 一 临界 值 后 , 克 服液 滴 的表  al 锥 o 将
面张 力形成 射流 ( 一般 流速数 m s , 电场 中进一 步加 速 , /)在 直径减 小 , 拉伸成 一直 线至 一定距 离后 弯 曲 , 进  而循 环或者 循螺 旋形 路径行 走 , 随溶 剂挥 发或熔 融体 冷却 固化 , 伴 终落 在收 集板 上形成 纤维 , 径 一般 在  直
几 十纳米到 几微 米之 间 。   1 2 静 电纺丝原 理研 究  .

近些年来 , 有关 静 电纺丝 原 理 的研究 越 来 越 引起 学者 们 的关 注n   , 究 主要 集 中在 两 个 方 面 : 卜” 研   ( ) al 锥 与 喷射 ;2 纳米 纤维 的弯 曲非稳 定性 。而 纺丝 液在 毛细管 中的流体 动力学 问题 , 别是 非 牛  1 Ty r o () 特

顿 流体 的管 流在 现有 电纺文 献 中少 有 涉及 。但是 电纺所 用 的高 聚物溶 液或 熔融体 都是 非 牛顿 流体 , 因此 
必定涉 及到 非牛顿 流体 的管 流 。非牛 顿管 流的一 个重要 特 征是其 非稳 定性 , 因此 非牛 顿流体 管 流非 稳 定 
性 应 为 电纺 过程 中有关 流体 动力 学方 面 的研 究方 向之 一 。   12 1 Tyo 锥与 喷射 理论 ..   al r 在 高压 电场作 用下 , 电聚合 物溶 液或熔 融体 液 滴会 形成 一 个锥 体 。这 是  带

电场力 与表 面张力 共 同作 用 的结果 。随着 电场强 度 的增 加 , 体 上 的 电荷 密度 上 升 , 锥 继而 锥 体 的角 度 变 
大 。一 般认 为 , 当超过 临界 电压 时平 衡 被 打破 , 即产 生 一 个 锥形 , T y r 。继 续增 加 电场 强 度 , 随 即 al 锥 o 达 

到 另一 临界值 时 , 克 服液滴 的表 面张 力形成 射流 。有 关 Ty r 的研 究 主要 围绕 其 临界锥 形 角度 以及  将 al 锥 o 轮 廓展 开 。早 在 16 9 4年 ,al 通过 大量流 体力 学与 电流体 动力 学 的相关计 算 以及实 验研 究 , 出 Ty r Ty r o 得 al   o
锥 理论 上临 界锥角 为 4 .o   9 3【    。

但 是在 2 0 年 , a n等n 通 过 实验和 计算 , 01 Yr i   得到 了不 同 的结 果 。他们 通过 计算发 现 T y r 的 自相  al 锥 o
似性 ( 自相似 性是指 某种 结构 或过 程 的特征从 不 同的空 间尺 度 或时 间 尺度来 看 都 是相 似 的 ,uoo S vrv等  利 用在 电场 作用下 的带 电金 属液体 流进 行 的实验 也证 实 了 Ty r 的 自相 似性 ) 并且得 出 Tyo 锥形 状  al 锥 o , al r

服 从双 曲线 。据此 他们 得 出如下结 论 :1 随着 电场 不断 加 强 , () 液体 表 面 达 到 临界 状态 , 临 界 状态 轮 廓  该
仍 为锥形 , 锥角 为 3 .。 但 3 5而不 是 4 .。 ( ) 于牛顿 流体 来说 , 9 3 ;2 对 临界 锥角 与 流体 性 质无关 , 因为 表 面张 力 

的增大 总是伴 随着 临界 电场 的变大 。然 而在 弹性 液体或 者非 松弛 粘 弹性 液体 的条 件下 , 临界 双 曲面 的锐 
度 与弹力 和表 面 张力有关 系 。图 2 Y r 为 a n等拍 到 的照片 ( 中虚线 为 T y r 锥体 形状 , 线 为文 中推  i 图 al 锥 o 实

测 的锥体 形状 ; 中 的 白线 为对 称 轴 线 。其 中( ) 为 向上 喷 射 , C 图 为 向下 喷 射 。( ) d 两 图 为 ( ) 图 a图 () b () a 
( ) 图的放 大效果 ,b 图 中在 A区域 不 能获得 有用 的数 据 , B区域 , c两 () 在 显示 锥 角 为 3 .。C区域显 示锥  75;

角 为 3 .。 d 图中 , O5 。( ) A区域显示 的锥角 为 3 。B区域显 示 的锥角 为 2 。 。但 是 , 1, 6) 注意 到在他 们 的研 究 中 
所用 的所 有液体 都被认 为是 理想 的离 子导 电体 , 有 的计 算 都是 在 这个 假 设 下进 行 的 , 此这 个 结论 只  所 因

适合 于具 有理想 以及 近似理 想 的离子 导 电体性 质 的溶液 。  

高 

分 

子 

通 

报 

20 09年 6 月 

‘J 。 

【】 d 

图 2 临 界 液滴 形状    纠
Fg r    Th   r ia  rp e  h pe iu e2 e c tc ld o lts a   i

在 Benr H h a r e 和  m n的协 助下 , ul g 和 Si[ n R t de e hn1  观测 了丙三 醇在 固定 流速 的条件 下 , 于不 同电场  处

强度 中喷射 轮廓 的变化 , 图 3所示 。他们 根据 前人得 到 的公式  如
1  

( 中 r 式 为喷射 半径 , z为所 测 位 置 与喷 嘴 的距 离 , 所用 流 体 为 牛 顿 流体 ) 比了实 验 观 测 的 数据 。图 4 对   为 R t de和 S i u eg l hn的定量 分析 与实验 观测 的对 比 曲线 , 中喷 口直径 0 74ln 由上板 伸 出 7 2m l 其 .9   l, n . n。流   

速 15m / i, .  Lmn 电场 强度 =50k /m, . Vc 实线 为实验 轮廓 , 线为 理论 轮 廓 。Si n 现 , 虚 h n等  发 在低 流速 和 高 
电压 或距 离 Ty r 区域足够 远 的情况 下 , 论与 实验 吻合最好 。 al 锥 o 理  

图 3 丙 三醇 以 05 Lmn的 流 速 在 不 同 电 场 强 度 下 的 喷 射  .m / i
从 左 至 右 : .7k /m, .3k /m, . k /m 3 6  V e 4 3  V e 5 0 V c    
Fg r   Gy eo  t a 0.  / n.L f t r h : .7 k /m, 3   V c 5.  V c i e3 u lcrles t 5 ml j    mi et o i t3 6   V c 4.3 k /m, 0 k /m    g

图 4 实 验 和 理 论 丙 三 醇 喷射 轮廓 的对 比 ( 图片 已旋 转 9 ) 0度  
F r 4 C m ai n o ep r e t   dt o t a jt rfe f  l e l I a e t e  y 0 d g e) i e   o p r o     e m n l n   er i l e p i s o g cr ( g  a db    er s  u g   s fx i a a h e c    o l   r y o m o r t 9 e


般情 况下 , 电纺 丝 的外 加 电场 为直 流 电 , 在 2 0 静 但 0 6年 Maeh ai C ag”研 究 了交 流 电条 件  hsw r和 hn  

下 ,al 锥和 喷射 与直 流 电条 件下 的不 同 。他 们发 现 , 流 电和直 流 电导致 的最 大不 同就 是 T y r 的  Tyo r 交 al 锥 o

第6 期 

高 

分 

子 

通 

报 

锥角差别 非常大 , 图 5所示 , 流 电所 产生 的锥 角 ( 约 为 9) 比直流 电产 生 的小很 多 。但 是 形 成 机  如 交 大 。要

理 尚有 待进一 步研究 。  

图 5 直 流 电和 交 流 电作 用 F T yo 锥 的对 比    alr

() v直 流 电 的情 况 ,b 10K z5k a3k ( )0  H 、 V交 流 电 的情 况 
Fgr  C m a s  f a ccn - t oea 3 k  n b ccnc   o ea 1 0k zad5 k   i e5 o pr o o ( )d  o e e m d  t   V a d( )a  o i lm d  t 0  H  n    V u   in j    a  

122 纳米 纤维 的弯 曲非稳 定性 ..

纤 维 在 运动 的过 程 中 的受 力 主要 有 电 场力 、 面 张力 、 力 、 维 内  表 重 纤

部 粘弹 力等 。实 际上喷 丝过程 还有 空气 阻力 、 电荷 互 斥 力 等较 弱 的 影 响 因素 。随着 喷丝 的进 行 , 剂 挥  溶 发或 熔融 体 的固化 , 中部 分 因 素不 断 发 生 变 化 , 丝表 现 出非 稳 定性 , 其 喷 它们 会 弯 曲然 后 变成 一 系 列 环 
形, 并且 越接 近接 收板 , 环形 的直径 越大 , 喷丝 越细 。  

在静 电纺 丝过程 中 , 电聚合物 溶液 喷 射 的弯 曲非稳 定 性 占有重 要 的位 置 。Si n 认 为 , 喷 射  带 h n等 副 在 过程 中 , 维在 排斥力 作用 下会 形成 分 裂 和弯 曲非稳 定 性 , 而产 生 更 细 的纤 维 。S i k等 n 为在 文  纤 从 pa v  认 献[ 1 引中所 提到 的现象是 由于横 向非稳 定性 或射 流 的分裂 引起 的 , 们 还发 现 , 他 这种 现 象在 喷 射发 展 到 一  定距 离后 才会 出现 。非稳 定性使 得接 收单 根纤 维变 的很 困难 , 为制 约 静 电纺 丝发 展 的一个 重 要 因素 。 成   因此 , 稳定性 的理论 与 实验研 究能 提供 很好 的参考 。 非   Si h n等¨  在牛顿 流体 的条件 下 , 建立 了一个 静 电纺丝 过程 的数 学模 型 。此 模 型简化 了一 组有关 长 细  流喷 射 方 面 的静 电流 体 动力 学 方程 组 , 仍 保持 流 体 的种 种 典 型性 质 , 传 导性 、 性 、 但 如 粘 电荷 密 度 等等 。   他们 利用 P O溶 液观 测到 喷射 的非稳 定性对 比模 型发 现 , E 这个 数学模 型是 符合 实 际情况 的 。图 6为他们  利用 P O溶液观 测 到的喷 射 的非 稳定 性 , 中 :a带 电 P O溶液 喷射 的非稳 定 区域 ( E 其 () E 曝光 时 间 120s , /5  )  垂直距 离为 9c ( ) 电 P O溶液 喷 射 的非 稳 定 区域 , 动 射 流 ( 光 时 间 1  s 和包 膜 (  m;b 带 E 抖 曝 8a ) 曝光 时 间 1 /   2 0s 。抖 动射 流为黑 色 实线 , 5  ) 圆周直 径为 1  m;c 带 电 P O溶 液 射 流 的非 稳 定 区域 以及在 整 个 非稳  5m ( ) E
定 区域 中射 流 的轨迹 ( 曝光 时 间 1 s , 直距 离 2  m。 8n )垂 0c  

图 6 喷 射 的非 稳 定 性 
Fgr   Isa it i neet f dP O w tr e  iue6 ni bly na  lcr e   E ? ae  t t i  i i j

R nkr 加利 用 聚合 物溶 液在 2 K 的 电压 下 的 喷 射 以及 高 速 摄 像 机 , 到 了更 精 确 的 非稳 定 性  eee 等。   0V 得 状态 发展 过程 的 图片 。 随后 , a n等  引入局 部 近似 法来 计 算 作 用在 带 电聚合 物 喷 射 流上 的弯 曲静 电  Yr i 力, 进一 步研究 文献 。 中的弯 曲非稳 定 性 。然 后用 所 得 结果 对 分 别 由静 电力驱 动 的弯 曲非稳 定 性 和 气  加  

高 

分 

子 

通 

报 

20 09年 6月  

动 驱动 的非稳 定性进 行 了深入 分析 。接 着 , 他们 利 用数值 方 法得 出非线 形弯 曲非 稳定 性过 程 中射 流 的喷  射 路径 , 算与 实验 数据 吻合 较好 。并且 向下射 流 的速 度也 可计 算得 出 , 量 级 与 观测 到 的 相 同 。他 们  计 其 的计算也 考虑 到 了射 流材 料 的拉伸 , 理论结 果也 恰好 解 释了射 流粘性 随着 溶 剂蒸发 而 增加 。需要 注 意  且 的是 , 他们 提供 的有 关 聚合 物 溶液拉 伸 流变学行 为的信 息仍 然 比较 少 , 且在 静 电纺丝 过程 中 , 有关 聚合物  溶液 蒸发 与 固化 的数 据仍 不易 得到 , 因此 , 现在 他们 所用 的 大量 的参数仅 仅 表征 了估计 的量级 , 或者 由实  验观测 得 出 。Y r a n等  认 为 , 来 材 料 学 的发 展会 突破 这 一 困难 , i 将 也许 更 多有 关 溶 剂 性 质 细 节 的描 述  ( 比如具有 不 同蒸 发 速度 的酒精 溶液 ) 这种研 究会 有较 大 帮助 。 对   Be n等  研 究 了在非粘 滞性 气体 环境 下 , 牛 顿流 体 喷射 的非 稳 定 性 。他们 发 现 : 1 高密 度 的外 . rn 非 ()   部环 境能够 使非 稳定 性加 强 ;2 随着 表面 张力 的增加 , 牛顿 流体 喷射 的非稳 定性 会有 所减 弱 。 () 非   最近 , d 等  利 用不 同的高 聚 物溶 液 由毛细 管 喷射 , 现溶 液 喷射 的变化 主 要依 赖 于溶 液 的流变  Ea 发 学 性 质 。他 们认 为 , 高聚物 的分 子量 和浓 度可 能决 定 了拉伸 流 动 、 曲 非稳 定 性 和 喷射 的分叉 。他们 还  弯 发现 , 如果 使溶 液分 子 量不 变 而浓 度 增加 , 或者 使分 子 量增 加 而 B r e y数 ( [ ] r 由 叩 c表 示 , 中 [ 是 固有  其  ] 粘度 , c是 浓度 ) 不变 , 能会 引起 弯 曲非 稳定 性 。 可   12 3 高聚物溶 液/ 融体流 动 的非稳定 性 .  熔 静 电纺 丝所 使 用 的材料 大 多 为 聚合 物 的溶 液 或 者熔 融 体 ,  
它们都 是非 牛顿 流体 , 即剪 应力 与应 变率 具有非 线 形 的关 系。高 聚物 的溶液 或熔 融体 在 毛细 管 中高 速运  动时 , 常常伴 随非 稳定 性现 象 出现 , 其探 索将 有助 于 同轴 电纺流体 动力 学 的研究 。 对  

高聚物 溶液 以及熔 融体 都是 粘 弹性液 体 的一种 。在 粘弹性 液体 流动 中 , 纯弹性 非稳 定性 是 非 常普 遍 

的现象 J 由于 纯弹性 非稳 定性 的存 在 , 关非 牛顿 流体 的研究 并 没有 牛 顿 流体 那 么深 , 。 有 因此 有关 非 稳 
定 性空 间 以及时 间方 面特征 机理 的研 究 引起 了人们极 大 的兴趣 和关 注 。在过 去 的十 多年里 , 学 家们 对  科 非 稳定性 机理 做 了大量 的工 作 , 中利 用计算 机 模拟 非稳 定性是 一项 艰 巨且具 有挑 战性 的任务 。一般 说  其 来, 经常使 用 的方法 有 三种 ]非线 性 稳定 性 分 析 , 性 稳定 性 分 析 和 不考 虑 干 扰 振 幅 所 建 立起 来 的完  : 线 全稳 定条 件 。对于 粘弹性 液体 复杂 流 动 的数 值分 析 , 目前 比较成 熟 的是 低 阶有 限元 以及 有 限体 积 法 , 精 
度较 高 的高 阶方法 多用 于牛顿 流 体 的研 究 ] 。迄 今 为 止 , 关 非 牛 顿 流体 流 动 的非 稳定 性 最 为 成 功 的  有 研 究成果 仍 旧是通 过实 验得 出 的。  


般 说来 , Ryod 数 接近 于 零 的情 况下 , 弹性 流 体 的 P iul 在 e l n s 粘 o eie流 是 线 稳 定 性 的 , 是 对 于 大  s l 但

W  ̄ebr 来说 , es e n g数 这种 稳定 性很 容易 被破 坏 , uebok Mel r 等  通 过实验 和 理论研 究 发现 , 弹 性 高聚 物  n e 粘 流 体 的 P i u l 由于 正应力 作用 , o ei s l e流 会产 生一 种非 线性 非 稳 定性 。他 们还 发 现 , 种非 线 性 流 的非 稳定  这 性 仅仅 与 W iebr es e s n g数有关 , 而且 在 相 同 W iebr 的范 围 内 , 种 现象 在 大部 分 的粘 弹 性模 型 中都  es e s n g数 这
会 出现 。  
  i

Bge s oar 等  利 用两种 不 同的数 值方 法 ( 维广 义 特征值 分析 和二 维有 限元 分析 )研 究 了在 20 年  d 一 , 01
提 出的 X P et ddPm Pm) X (x n e o .o 模型 ( e 该模 型应 用 于模拟 高 聚物熔融 体 剪切 流 的稳定性 ) 发现虽 然 这两种  , 数值方 法原 理上 是不 一样 的 , 是得 到 的最大 流动增 加 速度基 本 相 同。 但   C e 和 Jsp [ 认为 , 聚物管 流在 管壁 附近所 产生 的高压 , hn oeh2 7   高 使得 流体 分子 有 向内移 动 的趋势 , 而  从 出现一 个衰 竭壁 ( el e  a ) dpe dw l 区域 。他们 发现 , 体与 此 区域 之 间 的分 界 面可能 服从 于一 种 分 界面 的短  t 1 流 波非稳 定性 。Wio l n等  发现 , s 一种 弹性 液体 流动 时会 发生分 层 现象 , 在不 考虑 惯性 的条 件下 , 粘度 的  低
外层要 比内层 稳定 。他们还 认为 , 由于分 子迁 移 出现 的分 界并 没有 那 么 明显 , 因此 文献  中所 谈 到 的纯 

弹性非稳 定 可能并 不会 出现 。  

~  

、  

2 同轴 静 电纺 丝 (ox l l tsi i )   cai  e r p n g 流体 动 力 学 a e co n n  
21 纺 丝原理  .

同轴 静 电纺丝 装置 和传统 单纺 稍有 差异 。 图 7为本 实验 室所使 用 的实 验装 置 。从 图 7可 以看 出 , 与  传统单 纺 有差别 的地 方在 溶液 储 存 装 置 和 喷射 装 置 上 : 统 电纺 的溶 液 储 存 装 置 只储 存 一 种 高 聚 物 溶  传 液 , 同轴 电纺 要储 存两种 不 同 的溶 液 且要分 开储 存 。在 喷射装 置上 , 者也有 一些 差别 , 而 二 同轴 电纺 的喷 

第6 期 

高 

分 

子 

通 

报 

射 装置 由两根 内径不 同 的毛细 管组 成 , 根 毛细管 之 间留有 一定 的 间隙 。 两  

Co lc o   le t r

图 7 同轴 电 纺 装 置 示 意 图  ]    

‘  

Fg r     S he t  fa c a ilee t s l ig s tp iu e7 c mai o    o xa  lcr pnnn  eu   c o

同轴 电纺 原理 与单 纺相 同 , 同轴静 电纺丝涉 及 的学科 相较 于单 纺更 多 , 但 因而各 种参 数 、 知量 也更  未 复杂 。同轴静 电纺丝 中相 关原 理 的研究 除 了上面 介绍 的 Tyo 锥 和喷 射 的非稳定 性 , al r 高聚 物溶 液/ 熔融体 
流动 非稳定 性 之外 , 还涉 及到 两相 流流 型 以及 流型 间 的相互 转换 , 以及 两相 非 牛顿 流体管 流分层 流 动 。  
2 2 微重 力下 两相 流流型 与流 型转 换  .

流型是 两相 流 中最重要 的参 数 , 通过 它 以及 各 种流 型 的相 互转 换 可 以对 两相 流做 相对 精确 的量化 研  究 。由于两 相流 中介 质 问的密度 一般 相差 比较 大 , 常重 力 条 件下 , 在 重力 对 两 相流 的影 响特 别 是 流 型 的 

影 响非 常大 , 往往 造成 流型非 常 复杂 。所 以对 流 型 的研 究 , 往将 其 置 于 微重 力 或者 低 重 力 ( i or i  往 mc g vy r at o zr g v y 的条 件下 。但 是微 重力 条件 是一 种特 殊情 况 , 些微 重力 实验 是 在抛 物 线下 降 的飞 行器 或  r e —r i )   o at 一 空间站 中实 现 的 ] 。很 明显 , 做抛 物线 下 降 的飞行器 维持 微 重 力条 件 时 间短 而且 非 常危 险 , 在 空 间站  而 中做实 验又 极其 昂贵 , 因此大 部 分 流型 实 验 都是 在地 面模 拟 微 重力 条件  卜圳。在 地 面 模 拟微 重 力 的原 
理 是根 据表 征重力 和表 面张 力 间相对 强弱 的无量 纲参 数  式中,   数得 到 的 :  
B 。= ( L—I ) D / 1 0 D n    G

、 D和 a分别 表示 密度 、 面张力 、 道 内径 和 重力 加 速 度 , 标  和 G分 别 表 示液 相 和 气相 。 表 管 下  

由 Bn od表达 式可 以看 出 , 如果 管 径减 小 1 倍 , od数 即减小 10 , 当于重力 水平 降低 10倍 。 因此  0 Bn 0倍 相 0
地 面上模 拟微 重力条 件 多采用 毛 细管 , 时在毛 细管 中研 究两相 流 流型 与流 型转换 也促 进 了 同轴 电纺 的  同
理 论研究 发展 。  

22 1 微 重力条 件 下 两 相 流 流 型  毛 细 管 中 ( 微 重 力 下 ) 两 相 流 流 型 一 般 可 以 分 为 三 类 : 状  .. 或 的 泡
(uby 、 状 (l ) b bl) 弹 s g 以及 环状 (nua) , 图 8所 示 。有 些 研 究 者 还 定 义 了其 它 一 些 流 型 , Z a u anl 流 如 r 如 ho和 

R za a 泡 沫 状 弹一 状 流 (r h lganlrfw) 引, 及 Z a 的 分 散 泡 状 流 ( i e e  u b   ekl h的 l 环 f ty s —n u   o   以 o u al ho等 Ds r d b b l ps e l ) o。其 中泡沫状 弹. fw E] o 3 环状 流 主要 出现在 弹状 流与 环状 流 的交界 处 , 般视 为两 个流 型之 间 的过 渡 , 一 或 
者根据 其 主要特 征直 接归入 某 一流 型 中 引。 而分 散 泡 状 流表 现 为 大 量 的 小气 泡 的 出现 , 般 出现 于微    一 重力 条件下 表观 Ry o s 大 于 4 0 enl 数 d 0 0且直 径小 于 1ln的管 中  。  / n 。。  

S n等  在 前人 研究 的基 础上 , 到 了一 个更 为有 效 而且简 单 的近似 方 法来 研 究幂 律 流体 管 流 中出  u 刮 得 现 大量 气泡 。在低 流速 的情 况下 , 他们 利用 自由 面单元 模 型 ( e uf ecl m d1获 得 了曳 力 系数 (rg f esr c e  oe) r a l da 
ce c ns和气 泡上 升速 度 (in e c y 。结 果表 明 , of i t i fe ) r igvl i ) s ot 当幂 指 数 n为 0 5时 , . 能得 到 较 为准 确 的曳力 系 
数 和气泡 上 升速度 。  

x 等  分别 通 过实验 和理 论研 究 了倾 斜 管 内 的气, 牛 顿 流体 两 相 流 。他们 修 正 了应 用 于水 平 流  u 非 动 的 H y odC a e 模 型 ( ew o. hr s l 此模 型 中的非 牛顿 流体 为 幂 律 流体 , 气 与 流 体 为分 层 流动 ) 以描 述倾 斜 管  且 ,

内的分层 流 动并 解 释 了气/ 非牛 顿流 体 两相 流 的 平 均空 隙 率 和压 降 。通 过 研究 发 现 , 体 的 非 牛顿 特 性  流

高 

分 

子 

通 

报 

20 09年 6月  

对于气. 牛顿 流体 两相 流的空 隙率有 很大 的影 响 , 非 但在水 平 或接 近水 平 流动 时候 , 流体 的非 牛顿特 性 对 

气/ 牛顿 流体 两相 流流 型影 响不大 。 非  
\  l  



 

1 硝 鲫函 hn b

^地  a  f

图 8 微 重 力 下 的气 液两 相 流 流 型 
F g r    S ec   fmirg a iy g slq i woph s   o rgme   iu e 8 k th o  c o rvt  a /i ud t — ae f w  e i s l

2 2 2 微 重力 条 件下 两 相流 流 型转 换  在 一 些 工业 设计 中 ( 如 油气 管 线 , 反应 堆 的冷 却 系统 等 ) .. 例 核 需  要 研究 两相 流 的流型转 换 , 同轴 电纺 中也产 生 流型转 换 。关于 微重 力条 件下 两相 流流 型模 型 的研 究非 常 
多, 本节 主要 介绍 W b 数 模 型 以及 一些 最近 的研 究成 果 。 ee r   W br e 数模 型 是一种 作用 力平衡 分 析 的模 型 , e 即对 两相 流 系统 中各种 作用 力进 行评估 , 设 流型转 换  假 是发 生在 作用力 之 间 的平 衡遭 到破 坏 , 而建 立起 流 型转换 的判 据 。用 于 在所 得 流 型转 换判 据 中 , 6r 从   e  

数有 着很 重要 的作 用 , 因此称 之为 W br 模 型 。Z a 和 R za a l ee 数 ho e lh3 k l  根据 重要 参数 W br ee 数表 达式 :  
We : p 2 DV
: —  

!— 一    

s ra e tn w n f r e u!c  e s   oc 

提 出气液 两相 流可分 为三 个 主要 的区域 : 惯性 区域 (nradm nt  ei ) 中 间 区域 (n r eier i ) ie i o ia dr o 、 t  e gn i em d t e o   t a  g n 和表 面张力 区域 (u aet s nrg n 。图 ( ) Z a sr c  ni   i ) f e o eo 9 为 ho和 R za a 得 到 的结 果 。由 图 ( ) 以看 到 , eklh所 l 9可 在 
惯性 区域 内 主 要 出 现 的 为 环 状 流 , 间 区 域 为 泡 沫 弹 状 环 形 流 , 面 张 力 区 域 为 气 泡 与 环 状 流 。 中 表   R zaa  认 为 , ekl h l 这几 种 流型 的转换 还与 气相 表观 W br ( 。 有 关 。R za a ee 数 耽  ) eklh和 Z a  认 为 当 耽   l ho 。   接近于 1 , 时 出现从气 泡一 弹状 流 到泡 沫 弹状 一 形 流 的转换 , 状 流 出 现 在 耽 接 近 于 2 环 环 。 0时 , 而在 由泡 

状 流 向弹状流 的转 换发 生时有 表 达式 : s=C s。其 中  为 表 观 流动 速 度 , 和 G分别 表 示 液相 和 气  V  V。   相, 常数 c的范 围是 [ . , .]  12 4 6 。

图 9 微 重 力 条 件 下 基 于 表 观 W b 数 的两 相 流 型 图  ee r
Fi r    M irga i t — a e fo p te s ma   ae   n t e s p r ca We e  u u g e9 co rvt woph s   w  atr   p b s d o  h   u ef il y  l n i b r n mbes r 

然而 , 验 W br 经 ee 数模 型 可能 过高估 计 了在 环状 流与 弹. 状 流边 界 上 的气相 表 观 速度  , 环 而广 泛 应 

用 的滑 移流 (rtlx模型 虽然 能够 很 好判 定 气 状 流 向 弹状 流 的转 换 , 是 它 非 常依 赖 于 转换 空 隙 率 的  di.u) ff 但

第 6期 

高 

分 

子 

通 

报 

选择 值b  。L w 和 R za a[ 利 用 空隙率 概率 密度 函数 ( oe ekl h3 l 2   简称 空 隙率 P F 得 出 了一组 临界值 来 界定 流  D)
动 区域 和流 型之间 的转换 , 以此 对 比 了包 括 W br 模 型 在 内 的三 种 流 型转 换模 型 , 并 ee 数 由试 验 数据 他 们 

发现 , e r W b 数模 型在 预测 弹. 换流 和转 换. e 转 环形 流 的边界 情况 是最 准确 的 ( 换流 见 图 8 。 转 )  Ta l 等  应用 一种 新 的模 型 , MS M( u ias ct nS p o   et   ahn ) 型 , 描述 流 型  ras 引 fi 即 V M hc sf a o u pr V c rM cie 模 l i i i t o 来 的转换 。根据 大量 的实验数 据他 们发 现 , 特别 是在垂 直 或水平 流 动 中 M V S M模 型 的精确 度超 出 了很 多理  论模 型 的精确度 。但 是如何 有 效 的选 择 系数仍 然是 M V S M模 型需要 进一 步研 究 的。   可用 于 电纺 的 高聚物溶 液/ 融体大 多 为幂 律流 体 中的剪 切 稀化 (ha  in g 流体  熔 sert n i ) h n , 实验 室  本
的H u和 H ag 利用 F U N   . 拟 了同轴 静 电纺丝 过程 中 , 有 限长度 同轴 毛细 喷管 里 ( 图 1 ) un  L E T6 0模 在 见 0,  

两种互不 相 溶 的剪 切稀 化流 体 , 于不 同相 对 电场强 度 E  ( 。 ×15V m) 出现 的流 动 现象 , 图  处 / E =1 0 / 下   如 1 所示 :a 离散 珠状 : / 。 0 0 1 ( ) V收缩 的连续 液 体 : / 。 0 0 ;e 无 出 口收 缩 的 连续 液 体 : 1 () E E = .0 ;b 出 I E E = .1 ( )   E E =5 。这些分 布形 式对应 于气. /。 0 液两 相流研 究 中流 型 的划 分 , 分为 ( ) 可 a 弹状 流 、 b 弹. 状 流 和 ( ) () 环 e  环状流 。 由气. 液两 相流 流型研 究讨 论 可 知 中 , W br 区 分 流 型 的理 论 被认 为是 一 种 较 为有 效 的模  用 ee 数
型  , 特别是 判 断从 弹状 流到环 状流 的转换 。 以此 , u和 H ag 根 据 W br 表 达式 定 义 了芯 流 体  H un  ee 数 W br W   : ee 数 e  
耽 。 = pc Vo   o a     。 d/   。

式 中 … 为 X=X 处 芯流 体 的平均 速度 。研究 发 现对 于 同轴 静 电 纺丝 中的 芯. 流 动 , 顿流 体 弹.   。 壳 牛 环  过 渡流 发生 在 3 5<W  <2 , . 6 剪切 稀化 流体 为 0 5<W <2 。 .   6 
l) a 

(} c 

9  

1  O

.1 ' 

X 

图 1 同轴 喷管 示 意 图 ( 寸 非 按 比例 ) 0 尺  
Fg e 1   S e ra rn e n  fa n sig iur  0 h a  ra g me to   etn  

图 l 剪 切 稀 化 液 一 两 相 流 流 型  1   液
F g r    S e rs n ig lq i-iud iu e 1   h a hinn  i ud lq i  1
t   h s  o p ten   wo p a e f w  atr s l

t e yt (o t sa ) u   s m nto cl   bs e    e

由于高 聚物 液体 的非 牛顿特 性 , 关非 牛顿 流 体两 相 流 的研 究 , 别 是有 关 同轴静 电纺 丝 中 的研 究  有 特 并 不像 牛顿 流体那 样深 入  , 这都 需要 广 大学者 进一 步探 索 。  
2 3 两 种高聚 物溶 液, 融体 的分层 流动  . 熔


般 说来 , 聚物溶 液/ 高 熔融 体分层 流 动非 稳 定 性 一 般都 出现 在 非 常 低 的 Ryo s数 情 况 下 。影 响  enl d

稳定性 的因素 为两种 高 聚物 的粘度 比、 弹性 比 以及 层 厚 比( 或者 流速 比) 。     李 洪 波等  利用 旋转 坐标 法 , 对 圆管 中两 相 分 层 湍 流流 动 的水 力 特 性 。他们 将 圆管 流 的研 究转  针 化 为平 板 流 , 此建立 了新 的牛顿, 律流 体 圆管 分层 紊 流 流 动模 型 。他 们 将 圆管 分层 流模 型 分 为层 流  籍 幂 区和单 相流 区 , 理论 和实 验上确 定 了 圆管 分层 流 的速度 分布 规律 。 从   V lt 等  研究 了聚 乙烯 / at ee 聚苯 乙烯 系统 的界 面非稳 定性 。他 们发 现 , 随着 聚苯 乙烯层 厚 度 的减 少 ,  
分界 面会 变 的不稳 定 , 且利 用线 性稳 定性 分析 他们 得 到 了一 组参 数 , 并 以此获 得稳 定面 的状 况 。   B lfr a ot m h等  研究 了幂 律流 体沿 斜 面 流动 时 出现 的界 面 非稳 定 性 。他 们 在零 R yo s 的极 限条  enl 数 d

件下 使用 润滑 理论 , 建立 起 了两个 动力 学简 化模 型 , 中一 个模 型适 用 于具有 相对 有效粘 度 的分 层 流 动 , 其   另 一个 模 型应用 于上层 粘 度大 于下层 的流动 。在第 一 个模 型 的框 架 下 , 们详 细讨论 了线 性 稳定 性 和非  他

?

4 ? 6  

高 

分 

子 

通  l


● ]

  ]

报  ; . . . 0     l  7
. .

09年l H 6月  ; 2  m  n0 B   
】 ] ] ] ] ] ]




" 
】 ]


















线性 动力 学 问题 ; 在第 二个模 型 中 , 而 他们 已经 证 实 , 当流体 为牛顿 流体 时 , 非稳定 性是 能 够持 续 的 , 对  但 于非 牛顿 流体来 说 , 仍有许 多 问题有 待继 续研究 。   M l r R lsn 研究 了在 大 W iebr 且忽 略惯 性 的情况 下 , ie 和 a i   l lo es e s n g数 两种粘 弹性 流 体平 行剪 切 流 动 的  界 面非稳定 性 问题 。他们应 用 一种新 的分类 方 式来 研究 这一课 题 , 在观 察快 速流 动非 稳定 性 时发 现 了两  种奇特 的现 象 : 是非 稳定性 的增 加完 全依 赖于 界 面 的边 界 层 , 一 二是 这 种 非稳 定 性 是 由于大 表 面 张力 的  作 用导致 渐进 的增 加 。他们 还发现 , 界 面处 正应 力 平衡 使得 界 面 非 稳定 性 出现 , 与广 泛 接 受 的理 论  在 这
有 相 当大 的冲突 。  

3 小 结   
通过 以上介 绍 可 以发 现 , 然静 电纺 丝原 理 的研 究受 到 了较 为广 泛 的关 注 , 是 仍 存 在许 多 尚未涉  虽 但 及 的问题 , 例如 , 牛顿流体 流 动与 Ty r 的形成 , 非 al 锥 o 同轴 共纺 和传 统单 纺 中 T y r 的异 同 , 交流 电场  al 锥 o 在 下 ,al 锥 的形 成原 理 , Ty r o 以及 如何 利用 流体 动力 学 的研究 成 果 对 纺丝 工 艺 进行 优 化 , 需要 广 大 的 学者  都 更深入 的研 究 和探讨 。  

参考文献 :  
F r a sA.U P.   7   0 .1 3   omh l  S 1 9 5 5 4 9 4. Hu n     , h n   Z, tk  , ta .C mp s S iT c n l 2 0 6 2 2 a g Z M Z a g Y  Koa iM e  1 o o  e  e h o , 0 3, 3: 2 3~2 5 . 2 3  T yo     .P o   y S e L n o   e   1 6 2 0: 8 a lr G I r c Ro   o   o d n S r A, 9 4, 8 3 3—3 7 9 

黄争鸣 , 张彦中 .中国,00 109 20 . 1183 . . 0 3 
Snz,usa   ̄r     ,t 1 A vM tr20 ,(2 :99—13 . u  Z s nE,ai A L e a. d  ae,035 2 ) 12 m n   92 
A L Y r , Z sm n P l ,0 5 4 ( ) 2 7     ai E. u s a . o 2 0 ,5 9 :9 7~2 8 . n y 9 O 
X nY, agZ H, iW   ,in    ,t8.E rP lm  2 0 4 14 i  Hu n    L  W JagZ J e 1 u  oy J,0 8,4:0 0— 14   0 5.

Z a    C e     J oX L e 8 .   0 n r S i2 0 ,0 ( ) 2 5 7 . h n SH, hn D R, a     ,t 1 JC lIt f c ,0 7 3 8 1 :6 —2 O  i   l e 
D e i Y.S in e 2 o , o 1 1 zns   c e c , 0 4 3 4: 9 7~ 1 9. 91   L u L, a g Z M,     e 1 i   Hu n     He C L, t8 .Ma e e En i e r A, o 6, 3 t r¥ i gn e , 2 o 4 5—4 6: 0   3 3 9~3 7. 1  

覃 小 红 , 善 元 .高科 技 纤 维 与应 用 ,04 (2 :8 3 . 王 20 ,0 )2  2  王 新威 , 祖 明 , 婉 莲 , . 成纤 维 工 业 ,0 42 ( ) l . 胡 潘 等 合 20 ,7 2 : ~3 
Y r     , om h n s S l n krD H.   p l h s 2 0 ,o 9 : 8 6 8 6  ai A L K o b o ge , ee e    J p P y ,0 1 9 ( ) 4 3 —4 4 . n   l A  

S vrvVG,uae   I J hsDA p P y,04 3 ( )29~27  uo    Z brvN 1.   y  ?pl hs20 ,7 2 :8 o V P   9.
1u ld e G C, h n Y M , r e     e  1 W C An u l R p r , 0 1 M9 一 O1 I一9. l t g     S i  e Wa r S B, ta .1   n a   e o t 2 0 , 8 D : n   S i  M, h n M , e n rM  e  1 oya 2 01 4 9 5 hn Y  Ho ma   Br n e  P, ta .P lr , 0 , 2: 9 5—9 6   9 7.

Na e h a iS, h n   C.Ap lP y   e t 2 0 8 2 4 0   h s w r  C a g H  p  h sL t , 0 6, 9: 3 1 3.

S i    H h a   n e e M P e 8 . p l h  et2 0 , 8 8 : 19—15 . h Y M, o m n M, r l"   ,t 1 A p  y Lt,0 1 7 ( ) l 4 n zl   P 11  

Si kAF,znsYA.A p hsLt 19 ,7 (1 :07—39 . pv    Dei   a p l y e ,9 8 132 )36 P t 06 
R n krD H, ai    , o gH, t 1 JA p  h s2 0 ,7 9 :5 1 4 4 . ee e    Y r A L F n n e a .   p l y , 0 0 8 ( ) 4 3 ~ 5 7    P
Y r     , o m hn sS R n k r   a n A L K o b o g  , e e e D H.J p l l s 2 0 ,9 5 :0 8 0 6  i     p P y ,0 1 8 ( ) 3 1 —3 2 . A  a
B em  L u Z B, rtF.I tJ Mu  l w, 0 0, 6: 6 1—1 4   r r G, i    Du s   n    l F o 2 o 2 1 2 64

E aG,   , hv u rS.Mae  et2 0 6:4 1— 1 5   d   “uJ S ikma  trL t,0 7, 15 4 5.
B g e d     Gf ltA  , ee sG  , ta .J No - wtn a   l i   e 2 0 1 8 1 7—2 8 o a r s A C, i e  M P tr  W e  1   n Ne o i n F u d Me h, 0 2, 0 : 8 l 0 

FeirN.1tJNu e  t  it   e n   mbrMeIn d , 0 3,2:3 5—1 6   l s 2 0 4 14 3 1. Me ln re   Som  looo  N,ta .JN nNe tna  li  le 2 0 15: 3 ue bok B, tr C,lrzvA  e 1   o — w o inFudieh,0  ,1 2 5—2 8.  ̄  ̄ 6  

C e    ,o p   Py  i ,91 A ( :62~27 . hnK P Js hD D. hs d 19 ,3 n)27 e nu s 69 
W i o   J Ral o    .JNo - wtna  l   ̄ c , 9 9,5:7 l nH  , lrnJM s i   nNe o in nld le h 19 8 2 3~2 8  i I 9.

何 创 龙 , 争 鸣 , 晓 建 , . 合 材料 学 报 ,05 2( ) 1 . 黄 韩 等 复 20 ,2 6 : ~8 
Z a   Xi   LnH ,ta.It   lFo 2 o , 7:9 h oJF, eJC, i  e 1 n  Mu  lw,0 1 2 131~1 4   J 9 4.

R ekl lK S n   lnO ,9 62 ( ) 16 —17  rzaa   .It MI ' 19 ,26 :24 2O ll J 1 W  
L weD  Rek l l K S.ItJMl  w,9 9, 5:3 o   C, z a al   l   n   l no 1 9 2 4 3~'5   l 4 7.
7 a   Re k .aIK S.I tJ iu   lw, 9 3, 9: 51—7 3. . o L, z 8Il   h 1   n    l lF o l 9 1 7  ̄ 6  

第6 期 

; {

r ; "  }

} { 甜 ∞  

} j ∞ 

高 

[  】 

分 

子 

通 

报 

?4 ? 7 

R zalI  , a  .A vSaeR s19 ,( )13—16  ekl IKS  oL d pc  e,95 67 :3 a  3. 赵 建 福 . 学 进 展 ,9 92 ( )39—32  力 19 ,93 :6 8.
S n D M , I    u     z l J T.I t   lF O 2 0 , 0: 2 1—1 7   U n  Mu  1W, 0 4 3 1 7 J 2 8.

XuJY, uY  S iZ H,ta .ItJMu  1W, 0) 3 9 8~9 9.    Ⅵr   X,h    e 1 n   lFO 2 ( 7,3:4 6  
T a i T B, 1 d n iO, a a a s iu D  r l     O a u n  P p v s i o   V.I   n   e Re , 0 5 4 4 1 s l nd E g Ch m  s 2 o , 4: 4—4 2   46
T e-     Z s ma a E, rn A  h l n S A。 u s n   Yai   L.P lm, 0 4, 5: 0 7~2 3   o oy 2 0 4 2 1 0 O.

H     H agZ M.   p l h s2 0 ,0 ( ) O 4 0 . uY Y。 un     JA p  y , 0 7 1 1 8 : 8 3 7  P H     H a gZ M.   hj n  nvS I N E A,0 6 7 3 :4 ~3 1  uY Y, un     JZ e agU i CE C   2 o , ( ) 3 7 5 . i  
Vae t  L u e P, ma   e   1   n Ne o in F ud Me h 2 O 1 1 4 lt R, a r   De y Y, ta .J No - wtn a   1 i   c , O 4, 2 : 1~5   e 3.

李 洪 波 , 令 侃 , 超 , .四川 大 学 学 报 ,0 53 ( )5~ . 姚 伍 等 20 ,7 1 : 9 
V l t  L eP D m yY,t 1 I P l P o ,0 3 1 2 : 7 —1 8  a t R, ¨r  , e a  e a . m  o m  r 2 0 ,8( ) 1 1 7 . ee   y c B l f t N J Cat     T n l  .P y F i , 0 3 1 1 ) 3 7 a a r     , r e R V,o i oC h  I d 2 0 ,5( 1 :3 0—3 8 . roh sr o us 3 4 
Mi e    Ralsn JM .JNo — w o in F ud Me h, o 7, 4 71~8   l rJ C, l o    l i   n Ne t na   li   c 2 o 1 3: 7.

Re e tDe e o m e ti   t d   n M e ha im   f Elc r s n n   c n   v lp n  n S u y o   c n s o   e t O pi ni g

XUE Co g,   n HU  n - ig, Yi gy n HUANG  h n — n   Z e g mig

(colfArp c E gnen Sho o e sae ni r g& Ap ̄ ehn sTnfU w  ̄t,h nhi 002 C i )   o ei pldM ca i og  n ei Sag a 209 , h a  c i y   n

Ab ta t Du  o tn   a tr i  p cf   u fc   r a, n   b l y t  c iv  u f c  u cin lz t n e sl   sr c : e t iy dimee ,b g s e i c s ra e ae a d a ii  oa h e e s ra e fn to aiai   a iy, i t o n n f e sa e ata tn   r a  t n in   rd wi ey. Elcrp n ig i  n e e t e meh d t  r d c   o t u us a o b r  r   t ci g g e tat t s wol   d l i r e o e to i n n   s a   f ci   t o   o p o u e c n i o   v n n no b r ,wh r a moe a v n e   o ilee to p n i g tc n q  C   e u e   o f rc t c r —h l o o ie a f es i ees r  d a c d c xa- lcrs in n   e h iue a b   s d t  a ia e o e s el mp st  n b  c n n f e s n t i  e iw  ril t e f n a na  su s wih ee to pn i g b s d o   lcr h d o y a c   r   a o b r .I   h s rv e atce, h   u d me tl is e   t  lcrs in n   a e   n ee to y rd n mis a e i a d e s d. S e i   te to  s p i o rc n  td e   n me h im  fc a ilee top n ig. Diu s in   l  d   d rse p ca atn in i  a d t e e tsu is o   c a s o  o xa  lcr s i nn l n s c so sae ma e o   yo  c n n Ta lr o e, t — h s fo wo p a e l w p ten , f w isa i t s n n Ne o i  p o e is f oy r iu d , a d atr s l o n tbl i , o - wtn a ie n r p r e o  p lme l i s n   t q

sr t e   o . wtn a   u d fo t i d n n Ne o in f i  ws.S v rlu tu h d matr  r  n in d a  l . a f i l l e e a  n o c e   tes ae me to e   swe1 
K e   r s: lcr s i nn y wo d E e to p n ig; Hy rk n t s d o iei ;No - wtn a   ud;Two p a e fo c n Ne o in f i l - h s  w  l


相关文章:
静电纺丝制备聚苯胺及其复合导电纳米纤维的研究进展
静电纺丝制备聚苯胺及其复合导电纳米纤维的研究进展_材料科学_工程科技_专业资料。聚苯胺主链上电子高度离域,掺杂后导电性能好,是优良的结构型导电聚合物。纳米级聚苯...
静电纺丝论文
静电纺纳米纤维膜技术原理与发展方向 在静电纺丝过程...本课题相关研究技术简介; 第三章:实验部分; 第四...中国材料进展.2010,18(9):56-58 [3]翟锦江 ...
静电纺纳米纤维膜用于重金属离子吸附的研究进展
静电纺纳米纤维膜用于重金属离子吸附的研究进展_化学_自然科学_专业资料。静电纺丝制备的纳米纤维膜具有较高的比表面积和孔隙率,在重金属离子吸附领域有着广泛的应用...
静电纺丝的发展
静电纺壳聚糖/ 静电纺壳聚糖/胶原蛋白复合纳米纤维的细胞相容性(纤维是指柔软细长...静电纺丝技术及其应用 4页 免费 静电纺丝原理研究进展 10页 免费 静电纺丝与纳米...
基于SAW原理的传感器的研究进展
基于SAW原理的传感器的研究进展_电子/电路_工程科技_专业资料。HUNAN UNIVERSITY 毕业论文 论文题目学学专学指学电邮生生业院导院姓学班名老院名号级称师长话箱 ...
壳聚糖静电纺纳米纤维的研究进展
龙源期刊网 http://www.qikan.com.cn 壳聚糖静电纺纳米纤维的研究进展 作者:王丹 单小红 郜建锐 来源:《纺织导报》2015 年第 01 期 摘要:本文对纯壳聚糖,...
静电纺丝技术
由于静电雾化技术与静电纺丝技术原理类似,所以前者的研究 也为后者提供了一定的...[4]曹鼎,付志峰,李从举.静电纺丝技术在过滤中的应用进展[J].化工新型材 料,...
静电纺丝工艺条件对复合材料中纤维形貌影响
[11]薛聪,胡影影,黄争鸣.静电纺丝原理研究进展[J].高分子通报, 2009,(06). [12]仰大勇,蒋兴宇.静电纺丝制备有序纳米纤维的研究进展[J].合成纤维, 2008,(06...
静电纺丝法简介_图文
本文主要是介绍了静电纺丝的基本 原理以及研究重点,同时简要地介绍了此方法在电池...近来,在非稳定性上的研究也小有进展,Yarin 等[3]引用局部近似法计算出 的...
电纺丝
静电纺丝原理研究进展 10页 免费 电纺丝技术及其应用 5页 免费 2.2湿法纺丝原理...纺丝机理和理论模型; 如何控制直径、 形貌、 成分、 二次结构、 空间排列等参...
更多相关标签: